Сайт переехал physreal.com

Такая маскировка, как оказалось, требует материала с анизотропными и зависящими от пространственного положения величинами магнитной проницаемости μ, которая принимает значение μ < 1 в одном направлении и превосходит единицу в противоположном. Требование μ < 1 выполнимо с помощью массивов сверхпроводящих пластин, вытесняющих магнитное поле из своего объёма при реализации эффекта Мейснера, а μ > 1 можно получить с использованием ферромагнитных материалов. Однако технологию создания рабочего образца британцы не продумали, и магнитное маскирующее устройство до сих пор не изготовлено.

Испанцы развили эту идею, и их «антимагнит» по своим возможностям превосходит описанное выше приспособление.

Во-первых, он жёстко ограничивает «распространение» магнитного поля, созданного неким объектом (скажем, обычным постоянным магнитом), который находится внутри оболочки устройства.

Во-вторых, система, образованная оболочкой и внутренним объёмом, остаётся незаметной для внешнего наблюдателя, который использует магнитные способы обнаружения.

Рис. 1. Моделирование «антимагнита». В левом верхнем углу показаны линии поля цилиндрического магнита; когда к нему подносят второй магнит (b), положение линий меняется в результате взаимодействия. Если один из магнитов закрыть «антимагнитом» (с), поле вне защищённой области примет изначальный вид. В нижней части рисунка показан «антимагнит» в поле проводника с током (d) и обычном однородном магнитном поле (e), а также действие устройства с разорванной оболочкой. Модельный «антимагнит» включает в себя сверхпроводящий слой с μ = 0 и 10 чередующихся слоёв с параметрами μ_фм = 6, μ_ρ = 0,104 и μ_θ = 1. (Иллюстрация авторов работы).

Создать подобный «антимагнит» проще, чем изготовить устройство по схеме Вуда и Пендри. Цилиндрическая оболочка «антимагнита» будет содержать несколько слоёв, причём внутренний должен быть сверхпроводящим и иметь магнитную проницаемость, стремящуюся к нулю. За ним последуют чередующиеся слои двух типов. Первый — тривиальный — будет выполняться из однородного и изотропного ферромагнитного материала с неизменной μ_фм > 1, а второй должен иметь постоянные радиальную проницаемость μ_ρ < 1/μ_фм и угловую проницаемость μ_θ = 1. Такое сочетание свойств, по словам авторов, можно реализовать на основе уже упоминавшихся массивов сверхпроводящих пластин, что подтверждает проведённый в 2008 году опыт.

Препринт статьи можно скачать с сайта arXiv.